text: TEM的三种像衬度
  把散射角大于 α 的电子挡掉，只允许散射角小于 α 的电子通过物镜光阑参与成象。
  2.1 明场像 让透射束通过物镜光阑所成的像就是明场像。
  衍射衬度通常是单束成像衬度.成像时用透射束或者用衍射束
  相位衬度除透射束外，还同时让一束或多束的衍射束参与成象。
  物镜好象起了频谱分析器的作用，把物面波中的透射波和各级衍射波分开了。
  从数学上讲，物镜对φ0(r)进行了一次富氏变换。
  相位衬度像成象全过程 包含了两次富氏变换. 第一次，物镜将物面波分解成各级衍射波，在物镜后焦面上得到衍射谱。
  点阵像:像点与晶面间距对应，与原子排列无关。
  其中衍射衬度的运动学理论是在以下近似的基础上提出来的: 双束近似 倾转晶体选择合适的晶体位向，使得只有一组晶面(hkl)接近布拉格衍射位置，所有其它晶面都远离各自的衍射位置; 运动学近似 又称为一级 Born 近似或单散射近似，认为衍射波的振幅远小于入射波的振幅，因而在试样内各处入射电子波振幅和强度都保持不变(常设为单位1)，只需计算衍射波的振幅和强度变化;
  柱体近似 假设晶体在理论上可以分割成平行于电子波传播方向的一个个小柱体，这些小柱体在衍射过程中相互独立，电子波在小柱体内传播时，不受周围晶柱的影响，即入射到小晶柱内的电子波不会被散射到相邻的晶柱上去，相邻晶柱内的电子波也不会散射到所考虑的晶柱上来，柱体出射面处衍射强度只与所考虑的柱体内的结构内容和衍射强度有关，一个像点对应一个小晶柱下表面; 除了以上近似外，运动学和动力学还涉及到一些近似处理，如:向前散射近似和高压近似等。
  3.2 运动学公式的推导 在以上假设的基础上，如果我们能够求出每个小柱体下表面的电子波振幅，则整个像的衬度应该就能表示出来。
  由于衍射衬度主要用来解释大于 1nm 的显微组织结构，而我们选取的小晶柱的尺度大约是纳米级，因此我们在求下表面的电子波振幅时可以将整个下表面当成一个点来处理。
  3.3 消光距离的导出: 引入消光距离这一物理参量实际上已经属于动力学衍射理论范畴了。
  这个距离可以从理论上推导出来。
  由上式我们可以得到等厚条纹应该具有如下特点: 等厚条纹是当偏离矢量为恒定值时，衍射强度随传播深度的变化而按余弦函数周期的变化，在衬度像上观察到的明暗相间的条纹，同一条纹对应的厚度是相同的，条纹的深度周期为 1/s ; 衍衬像中的等厚条纹与可见光中的等厚干涉条纹的形成原理是完全不同的;可见光中的等厚干涉条纹是由楔形样品的上下表面的反射波互相干涉而形成的，其衬度来自于两束波的相位差角，而电子衍衬像中的等厚条纹则是单束、无干涉成像，其衬度来自于衍射波的振幅;